不定积分
两个基本概念
原函数
$F’(x)=f(x)$
不定积分
$\int f(x)dx=F(x)+C$
原函数的存在性
(1) 若$f(x)$在区间$I$上连续,则$f(x)$在区间$I$上必有原函数
(2) 若$f(x)$在区间$I$上有第一类间断点,则$f(x)$在区间$I$上没有原函数
(3) 若$f(x)$在区间$I$上只有震荡间断点,则$f(x)$在区间$I$上可能存在原函数(专指不定积分)
不定积分的性质

基本积分公式


(23) $\int\tan^2xdx=\sec^2x-1+C$
(24) $\int\arcsin xdx=x\arcsin x+\sqrt{1-x^2}$
(25) $\int_{-\infty}^{+\infty}e^{-x^2}dx=\sqrt{\pi}$
(26) $\int_{-\infty}^{+\infty}e^{-\frac{x^2}{a}}dx=\sqrt{a}\int_{-\infty}^{+\infty}e^{-(\frac{x}{\sqrt{a}})^2}d\frac{x}{\sqrt{a}}=\sqrt{a\pi}$
三种主要积分法
第一类换元法(凑微分)
若$\int f(u)du=F(u)+C, and\varphi(x)$可导,则
第二类换元法
设函数$x=\varphi(t)$可导,且$\varphi’(t)\ne0$,又设$\int f(\varphi(t))\varphi’(t)dt=F(t)+C$,则$\int f(x)dx=\int f(\varphi(t))\varphi’(t)dt=F(\varphi^{-1}(x))+C$
三种常用的变量代换
(1) 被积函数中含有$\sqrt{a^2-x^2}$时,令$x=a\sin t,or x = a\cos t$
(2) 被积函数中含有$\sqrt{a^2-x^2}$时,令$x=a\tan t$
(3) 被积函数中含有$\sqrt{a^2-x^2}$时,令$x=a\sec t$
分部积分法
设$u(x),v(x)$有连续一阶导数,则$\int udv=uv-\int vdu$
三类常见可积函数积分
有理函数积分
三角有理式积分
(1) 一般方法(万能代换)
令$\tan\frac{x}{2}=t$
$\sin\alpha=\frac{2\tan\frac{\alpha}{2}}{1+\tan^2\frac{\alpha}{2}}、\cos\alpha=\frac{1-\tan^2\frac{\alpha}{2}}{1+\tan^2\frac{\alpha}{2}}、dx=\frac{2dt}{1+t^2}$
(2) 特殊方法(三角变形,换元,分部)
- 若$R(-\sin x,\cos x)=-R(\sin x,\cos x)$,则令$u=\cos x$,即凑$d\cos x$
- 若$R(\sin x,-\cos x)=-R(\sin x,\cos x)$,则令$u=\sin x$,即凑$d\sin x$
- 若$R(-\sin x,-\cos x)=R(\sin x,\cos x)$,则令$u=\tan x$,即凑$d\tan x$
简单无理函数积分
令$\sqrt[n]{\frac{ax+b}{cx+d}}=t$,将其化为有理函数积分进行计算
定积分
定积分的概念
定积分的几何意义
- 设$\int_a^bf(x)dx$存在,若在[a,b]上$f(x)\ge0$,则$\int_a^bf(x)dx$的值等于以曲线$y=f(x)$,$y=a,x=b$及x轴所围成的曲边梯形的面积
- 若在[a,b]上$f(x)\le0$,则$\int_a^bf(x)dx$的值等于以曲线$y=f(x),x=a,x=b$及x轴所围成的曲边梯形面积的负值
- 若在[a,b]上$f(x)$的值有正也有负,则$\int_a^bf(x)dx$在几何上表示$y=f(x),x=a,x=b$及x轴所围成的x轴上方图形的面积减去下方图形的面积所得之差
可积性
必要条件
若$\int_a^bf(x)dx$存在,则$f(x)$在[a,b]上有界
充分条件
(1) 若$f(x)$在[a,b]上连续,则$\int_a^bf(x)dx$必定存在
(2) 若$f(x)$在[a,b]上有界,且只有有限个间断点,则$\int_a^bf(x)dx$必定存在
(3) 若$f(x)$在[a,b]上只有有限个第一类间断点,则$\int_a^bf(x)dx$必定存在
f(x)在[a,b]上可积,则$\int_a^xf(t)dt$连续
定积分的计算
牛顿莱布尼茨公式
如果函数$F(x)$是连续函数$f(x)$在区间[a,b]上的一个原函数,则$\int_a^bf(x)dx=F(b)-F(a)$
换元积分法
设f(x)在区间[a,b]上连续,函数$x=\varphi(t)满足以下条件$:
(1) $\varphi(\alpha)=a,\varphi(\beta)=b$
(2) $\varphi(t)$在$\alpha,\beta$上具有连续导数,且其值域$R_\varphi=[a,b]$,则
分部积分法
设函数$u(x)、v(x)$在[a,b]上有连续一阶导数,则$\int_a^budv=uv|\overset{b}{a}-\int_a^bvdu$
利用奇偶性和周期性
(1) 设$f(x)$为[-a,a]上的连续函数(a>0),则
(2) 设$f(x)$是以T为周期的连续函数,则对任给数a,总有$\int_a^{a+T}f(x)dx=\int_0^Tf(x)dx$
利用公式
(1)
(2) $\int_0^\pi xf(\sin x)dx=\frac{\pi}{2}\int_0^\pi f(\sin x)dx$(其中$f(x)$连续)
变上限积分:$\int_a^xf(t)dt$
定理
若$f(x)$在[a,b]上连续,则$\int_a^xf(t)dt$在[a,b]上可导且$(\int_a^xf(t)dt)’=f(x)$
有关$F(x)=\int_a^xf(t)dt$在一点处的可导性的结论
| $f(x)$ | $F(x)=\int_a^xf(t)dt$ |
| —- | —- |
|连续|可导,且$F’(x_0)=f(x_0)$|
|可去间断|可导,且$F’(x_0)=\lim\limits_{x\rightarrow x_0}f(x)$|
|跳跃间断|连续但不可导,且$F_+’(x_0)=f(x_0^+),F_-‘(x_0)=f(x_0^-)$|
变上限求导的三个类型
(1) $(\int_{\varphi(x)}^{\psi(x)}f(t)dt)’= f(\psi(x))\psi’(x)-f(\varphi(x))\varphi’(x)$
(2) $(\int_a^bf(x,t)dt)’=\int_a^b\frac{\vartheta f(x,t)}{\vartheta x}dt$
连续性
设$f(x)$在[a,b]上可积,则$\int_a^xf(x)dt$在[a,b]上连续
奇偶性
(1) 若$f(x)$为奇函数,则$\int_a^xf(t)dt$为偶函数
(2) 若$f(x)$为偶函数,则$\int_0^xf(t)dt$为奇函数
定积分的性质
不等式
(1) 若$f(x)\le g(x),x\in[a,b]$,则$\int_a^bf(x)dx\le\int_a^bg(x)dx$
(2) 若$f(x)$在[a,b]上连续,则$m(b-a)\le\int_a^bf(x)dx\le M(b-a)$,其中m,M分别为$f(x)$在[a,b]上的最小值与最大值
(3) $|\int_a^bf(x)dx|\le\int_a^b|f(x)|dx$
积分中值定理
(1) 若$f(x)$在[a,b]上连续,则$\int_a^bf(x)dx=f(\xi)(b-a),a<\xi<b$
(2) 若$f(x),g(x)$在[a,b]上连续,且$g(x)$不变号,则$\int_a^bf(x)g(x)dx=f(\xi)\int_a^bg(x)dx,a\le\xi\le b$
积分不等式
柯西积分不等式:$(\int_a^bf(x)g(x)dx)^2\le\int_a^bf^2(x)dx\int_a^bg^2(x)dx$
反常积分
无穷区间上的反常积分
定义 设$f(x)$为$(-\infty,+\infty)$上的连续函数,如果反常积分$\int_{-\infty}^0f(x)dx$和$\int_0^{+\infty}f(x)dx$都收敛,则称反常积分$\int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx$收敛,且$\int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx=\int_{-\infty}^0f(x)dx+\int_0^{+\infty}f(x)dx$
如果$\int_{-\infty}^0f(x)dx$与$\int_0^{+\infty}f(x)dx$之一发散,则称$\int_{-\infty}^{+\infty}f(x)dx$发散
定理1(比较判别法) 设$f(x),g(x)$在$[a,+\infty)$上连续,且$0\le f(x)\le g(x)$,且
(1) 当$\int_a^{+\infty}g(x)dx$收敛时,$\int_a^{+\infty}f(x)dx$收敛
(2) 当$\int_a^{+\infty}f(x)dx$发散时,$\int_a^{+\infty}g(x)dx$发散
定理2(比较法的极限形式) 设$f(x),g(x)$在$[a,+\infty)$上非负连续,且$\lim\limits_{x\rightarrow+\infty}\frac{f(x)}{g(x)}=\lambda$(有限或无穷),则
(1) 当$\lambda\ne0$时,$\int_a^{+\infty}f(x)dx$与$\int_a^{+\infty}g(x)dx$同敛散
(2) 当$\lambda=0$时,若$\int_a^{+\infty}g(x)dx$收敛,则$\int_a^{+\infty}f(x)dx$也收敛
(3) 当$\lambda=+\infty$时,若$\int_a^{+\infty}g(x)dx$发散,则$\int_a^{+\infty}f(x)dx$也发散
常用结论:
无界函数的反常积分
定理1(比较判别法 设$f(x),g(x)$在$(a,b]$上连续,且$0\le f(x)\le g(x),x=a$为$f(x)$和$g(x)$的瑕点,则
(1) 当$\int_a^bg(x)dx$收敛时,$\int_a^bf(x)dx$收敛
(2) 当$\int_a^bf(x)dx$发散时,$\int_a^bg(x)dx$发散
定理2(比较法的极限形式 设$f(x),g(x)$在$(a,b]$上非负连续,且$\lim\limits_{x\rightarrow a^+}\frac{f(x)}{g(x)}=\lambda$(有限或无穷),则
(1) 当$\lambda\ne0$时,$\int_a^{b}f(x)dx$与$\int_a^{b}g(x)dx$同敛散
(2) 当$\lambda=0$时,若$\int_a^bg(x)dx$收敛,则$\int_a^bf(x)dx$也收敛
(3) 当$\lambda=+\infty$时,若$\int_a^bg(x)dx$发散,则$\int_a^bf(x)dx$也发散
常用结论:
定积分应用
几何应用
平面图形的面积
设有平面域D,则该平面域D的面积为$\iint_D1d\sigma$
(1) 若平面域D由曲线$y=f(x),y=g(x)(f(x)\ge g(x)),x=a,x=b(a<b)$所围成,则

(2) 若平面域D由曲线$r=r(\theta),\theta=\alpha,\theta=\beta(\alpha<\beta)$所围成,则面积为

空间体的体积
(1) 旋转体的体积
平面域D绕直线L:ax+by+c=0(该直线不穿过区域D)旋转所得旋转体体积记为V

特别的,若区域D由曲线$y=f(x)(f(x)\ge0$和直线$x=a,x=b(0\le a\le b)$及x轴所围成,则
(1) 区域D绕x轴旋转$(r(x,y)=y)$一周所得旋转体的体积为
(2) 区域D绕y轴旋转$(r(x,y)=x)$一周所得旋转体的体积为
(2) 横截面面积的体积

曲线弧长
(1) 设曲线段C由直角坐标方程$y=f(x)(a\le x\le b)$给出,其中$y(x)$在[a,b]上有一阶连续导数,则该曲线段的弧长为
(2) 设曲线段C由参数方程$\begin{cases}
x=x(t),\\
y=y(t),
\end{cases}(a\le t\le \beta)$给出,其中$x(t),y(t)$在$[\alpha,\beta]$上有一阶连续导数,则该曲线段的弧长为
(3) 设曲线段C由极坐标方程$r=r(\theta)(\alpha\le\theta\beta)$给出,其中$r(\theta)$在$[\alpha,\beta]$上有一阶连续导数,则该曲线段的弧长为
(4) 旋转体侧面积
曲线$y=f(x)(f(x)\ge0)$和直线$x=a,x=b(0\le a\le b)$及x轴所围成区域绕x轴旋转所得旋转体的侧面积是
特殊图形
星形线

直角坐标方程:$x^{\frac{2}{3}}+y^{\frac{2}{3}}=a^{\frac{2}{3}}$
极坐标方程:$x=a\cos^3t,y=a\sin^3t$
围成面积$A=4\int_0^aydx$
弧长$L=4\int_0^a\sqrt{1+y’^2}dx$
绕x轴体积$V=2\pi\int_a^a y^2dx$
旋转体横截面积$2*2\pi\int_0^ay\sqrt{1+y’^2}dx$
摆线

极坐标方程:$x=a(t-\sin t),y=a(1-\cos t)$
心形线

极坐标方程:$r=a(1+\cos\theta)$
双纽线

直角坐标方程:$(x^2+y^2)^2=a^2(x^2-y^2)$
极坐标方程:$r^2=a^2\cos2\theta$
旋转体侧面积:$2\int_0^\frac{\pi}{4}2\pi*r\sin\theta\sqrt{r^2+r’^2(\theta)}d\theta$
物理应用
- 压力
- 水的压力F=水的压强P x 装水的容器的底面积S(F=pghS)
- 变力做功
- 引力
质心计算公式$r_\sigma=\frac{\sum_im_ir_i}{M}$和$r_\sigma=\frac{\int^b_ax\rho(x)dx}{\int^b_a\rho(x)dx}$